細(xì)胞是動物和人體的基本組成單元,,細(xì)胞與細(xì)胞內(nèi)的通信,是依靠其膜上的離子通道進行的,離子和離子通道是細(xì)胞興奮的基礎(chǔ),,亦即產(chǎn)生生物電信號的基礎(chǔ),,生物電信號通常用電學(xué)或電子學(xué)方法進行測量。由此形成了一門細(xì)胞學(xué)科—電生理學(xué)(electrophysiology),,即是用電生理的方法來記錄和分析細(xì)胞產(chǎn)生電的大小和規(guī)律的科學(xué),。 一,、膜片鉗技術(shù)發(fā)展歷史 二:膜片鉗技術(shù)原理 可興奮膜的電學(xué)模型 細(xì)胞膜由脂類雙分子層和和蛋白質(zhì)構(gòu)成,。脂質(zhì)層的電導(dǎo)很低,由于雙分子層的結(jié)構(gòu)特點,,形成了細(xì)胞的膜電容,,通道蛋白的開閉狀況主要決定了膜電導(dǎo)的數(shù)值。在細(xì)胞膜的電學(xué)模型中,,膜電容和膜電導(dǎo)構(gòu)成了一個并聯(lián)回路,。在細(xì)胞膜的電興奮過程中,脂質(zhì)層膜電容的反應(yīng)是被動的,,其電流電壓曲線是線性的,;而由通道蛋白介導(dǎo)的膜電導(dǎo)構(gòu)成了膜反應(yīng)的主動成分,,它的電流電壓關(guān)系是非線性的。 當(dāng)改變跨膜電位時,,膜電容和膜電導(dǎo)分別引發(fā)被動和主動電流:Im=Ii+CdV/dt,,其中Im是流過膜的總電流,Ii是通道電流,,CdV/dt是由膜電容介導(dǎo)的電容電流,。為了考察通道電流就必須消除電容電流的影響,此時可以令dV/dt=0,,即將膜電位鉗制在一固定數(shù)值,,使其不隨時間變化,這就是電壓鉗技術(shù)的實質(zhì)所在,。 電壓鉗技術(shù) 離子通道的近代觀念源于Hodgkin,、Huxley、Katz等人在20世紀(jì)30—50年代的開創(chuàng)性研究,。在1902年,,Bernstein創(chuàng)造性地將Nernst的理論應(yīng)用到生物膜上,提出了“膜學(xué)說”,。他認(rèn)為在靜息狀態(tài)下,,細(xì)胞膜只對鉀離子具有通透性;而當(dāng)細(xì)胞興奮的瞬間,,膜的破裂使其喪失了選擇通透性,,所有的離子都可以自由通過。Cole等人在1939年進行的高頻交變電流測量實驗表明,,當(dāng)動作電位被觸發(fā)時,,雖然細(xì)胞的膜電導(dǎo)大為增加,但膜電容卻只略有下降,,這個事實表明膜學(xué)說所宣稱的膜破裂的觀點是不可靠的,。1949年Cole在玻璃微電極技術(shù)的基礎(chǔ)上發(fā)明了電壓鉗位(voltage clamp technique)技術(shù),基本原理如下: 電壓鉗技術(shù)的核心在于將膜電位固定在指令電壓的水平,,這樣才能研究在給定膜電位下膜電流隨時間的變化關(guān)系,。在上圖中,膜電位Vm由高輸入阻抗的電壓跟隨器所測量,。鉗制放大器在比較了膜電位和指令電位E之后,,通過電阻Ra將電流注入膜內(nèi)以控制膜電位。鉗制放大器的輸出:Vo=A(E-Vm),,因為這個輸出由電阻Ra和膜所分壓,,所以輸出電流:I=(Vo-Vm)/Ra。由這兩個關(guān)系可推出:Vm=EA/(1+A)-RaI/(1+A)。因此若鉗制放大器的增益A極大,,膜電位Vm和指令電位E之間的差別就可以忽略,,即實現(xiàn)了電壓鉗制。 Hodgkin,、Huxley和Katz應(yīng)用電壓鉗技術(shù)研究槍烏賊巨軸突,,結(jié)合同位素示蹤和胞內(nèi)灌流等技術(shù)發(fā)現(xiàn):動作電位的初期,細(xì)胞膜主要對鈉離子的通透性發(fā)生改變,,胞外的鈉離子迅速內(nèi)流,并產(chǎn)生所謂的“超射”現(xiàn)象(overshoot),;隨后對鈉的通透性的急劇減少并且對鉀離子的通透性增加,。興奮期的膜電位存在“超射”現(xiàn)象也是膜學(xué)說所不能解釋的。 根據(jù)這些實驗,,Hodgkin,、Huxley和Katz在其1949—1952年的一系列論文中提出了“離子學(xué)說”或“鈉學(xué)說”。認(rèn)為當(dāng)膜的去極化超過一個臨界值時,,就會觸發(fā)動作電位的產(chǎn)生,。在此期間,鈉電導(dǎo)迅速上升,,鈉離子大量內(nèi)流,,使得膜電位接近鈉的平衡電位;隨后鈉電導(dǎo)迅速失活,,鉀電導(dǎo)逐漸增加,,引起膜電位的復(fù)極化。 Hodgkin和Huxley通過對電壓鉗位實驗數(shù)據(jù)的分析,,給出了所謂的Hodgkin—Huxley方程,。他們將膜電位鉗制在不同的水平,觀察鉀電導(dǎo)或鈉電導(dǎo)隨時間的變化,,然后用一個常微分方程去逼近所得到的實驗曲線,,而這些微分方程中的參數(shù)則假定跟離子通道上的“粒子”相關(guān)。根據(jù)H—H方程,,能夠推導(dǎo)出動作電位的閾值,、形狀、幅度等性質(zhì),。并且在去除電壓鉗制的條件下,,可以得到一個以電壓和時間為變量的偏微分方程,由它可以給出和真實狀況相符合的神經(jīng)沖動的傳導(dǎo),。 膜噪聲和噪聲分析 Katz等人在1970年代初期研究了蛙神經(jīng)肌肉接頭處肌纖維膜電位的波動,。他們根據(jù)對這種膜電位“噪聲”的分析,提出了量子釋放的概念,,認(rèn)為神經(jīng)遞質(zhì)是以囊泡的形式從突觸前膜釋放到突觸間隙中,。并且Katz等人借助這種新的“噪聲分析”方法(fluctuation analysis),,能從突觸后膜電位的“噪聲”中推測出單位事件的幅度和時程。Anderson,、Stevens,、Colquhoun和Sigworth等人進一步發(fā)展了“噪聲分析”。 “噪聲分析”的實質(zhì)在于二項分布期望和方差之間的關(guān)系,。假定通道只有開和關(guān)兩個狀態(tài),,并且各個通道的開關(guān)是獨立的。若N是通道的總數(shù),,p是通道的開放概率,,i是單通道電流,I是膜電流的期望值,。則有:I=Npi,,var(I)=Np(1-p)i2,即:var(I)=iI-I2/N。用var(I)對I作圖,,這顯然是一個開口朝下的拋物線,。微分這個二次方程得到曲線的斜率:dvar(I)/dI=i-2I/N,當(dāng)I=0時的斜率就是單通道電流,根據(jù)鉗制電位和反轉(zhuǎn)電位之間的差就可以算出單通道電導(dǎo),;在拋物線的頂點即當(dāng):dvar(I)/dI=0時,,I=Ni/2,由此可算出離子通道的總數(shù),。 膜片鉗技術(shù) “噪聲分析”只能推算離子通道的電導(dǎo)和時間弛豫過程,,而不能直接觀測通道的門控動力學(xué)。1976年德國馬普學(xué)會生物物理化學(xué)研究所(G?ttingen)的兩位科學(xué)家,,Neher和Sakmann在電壓鉗技術(shù)的基礎(chǔ)上創(chuàng)立了膜片鉗技術(shù)(patch clamp technique),。“膜片鉗”的本意就是對小片細(xì)胞膜進行電壓鉗位,,然后觀測通過這一小塊膜片上單個離子通道的電流,。其電路原理示意圖如下: 膜片鉗技術(shù)的基本原理是通過負(fù)反饋使得膜電位與指令電壓相等,在電壓鉗制的條件下記錄膜電流,。上面是電阻反饋式膜片鉗放大器的電路示意圖,。A1為一極高輸入阻抗、極低噪聲的場效應(yīng)管運算放大器,,由于A1極高的開環(huán)增益使得兩個輸入端的電壓幾乎完全相等,,從而實現(xiàn)電壓鉗制。Rf為一數(shù)值可切換的反饋電阻,,分別對應(yīng)于不同的電流記錄范圍,,其中高值反饋電阻具有極高的電阻和極低的雜散電容,是決定放大器單通道記錄性能的基本元件。A2為一差分放大器,,它的輸出即為電極電流和反饋電阻的乘積,。由放大器A1和A2構(gòu)成的回路稱為電流—電壓轉(zhuǎn)換器,是膜片鉗放大器前級(headstage)的核心,。 Rs是由電極和細(xì)胞之間的通路所構(gòu)成的串聯(lián)電阻,,會引起全細(xì)胞電壓鉗記錄的點鉗制問題,這可通過Rs Comp回路來消除,。電極入液之后會產(chǎn)生所謂的“快電容”Cp,,即內(nèi)外液相對于電極壁形成的雜散電容,在形成GΩ封接后變得更明顯,。而當(dāng)吸破細(xì)胞膜形成全細(xì)胞模式后,,還能觀測到“慢電容”Cm,即對于細(xì)胞膜的充放電而產(chǎn)生的電容電流,。可以通過電容補償回路來消除這些電容尖峰的影響,。由于阻容藕合電路中電阻和電容值的不同,,快慢電容的幅度和時間常數(shù)都不同。對于有突起的細(xì)胞如腦片中的神經(jīng)元,,還存在空間鉗制問題,,這就難以從電路上消除它的不利影響。 全細(xì)胞膜片鉗模式下有電壓鉗記錄和電流鉗記錄兩種,。電壓鉗記錄的原理與電壓鉗技術(shù)相似,,但有所不同:首先,全細(xì)胞電壓鉗記錄只使用單根電極,,但在電學(xué)效果上同時實現(xiàn)了電壓鉗制和電流記錄,。其次,電壓鉗記錄的電極不插進細(xì)胞,,對細(xì)胞造成的損傷較小,,因而能用于小細(xì)胞如神經(jīng)元的研究。電流鉗記錄則是通過鉗制電極電流來測量膜電位,。電流鉗在本質(zhì)上也是電壓鉗位,,它將差分放大器的輸出電流與指令電流相比較,然后將這個差動輸出施加到放大器前級的倒相端,,通過高速反饋使得同相端的電壓與其相等,,無論電極電流是否為零,都能從輸出電壓得到膜電位的準(zhǔn)確數(shù)值,。 根據(jù)細(xì)胞膜的電路模型,,全細(xì)胞模式還可用于監(jiān)測膜電容的變化。當(dāng)通過電極給細(xì)胞膜一個高頻正弦波時,由于膜電容的存在,,膜電阻的反應(yīng)會有一個明顯的相位滯后,,這個時間延遲由膜電容、膜電阻和電極電阻三者決定,。當(dāng)后面兩個因素固定時,,膜電容的變化就會引起膜電阻反應(yīng)與輸入之間的相位差的變化。對于各種分泌細(xì)胞:胰島細(xì)胞,、腎上腺分泌細(xì)胞或神經(jīng)分泌細(xì)胞,,細(xì)胞的分泌伴隨著膜表面積也就是膜電容的變化,可以通過監(jiān)測相位差的變化來觀測細(xì)胞的分泌過程,。 單通道記錄的關(guān)鍵在于降低背景噪聲,。電阻反饋式放大器存在兩個問題:一是反饋電阻本身的熱噪聲;另一個是反饋電阻本身的雜散電容,。對于前者,,當(dāng)采用大電阻值反饋電阻時,就能將熱噪聲降低到可以接受的范圍,。但反饋電阻的雜散電容與電阻形成一個低通濾波器,,按照現(xiàn)在的工業(yè)標(biāo)準(zhǔn)(50G,0.1pF),,這個濾波器會使采集到的單通道信號嚴(yán)重失真,。對于這個問題,可以采用一個高頻提升器(high frequency boost),,信號經(jīng)過這樣的處理就會引入高頻噪聲,,因此必須經(jīng)過低通模擬濾波。 1976年在封接電阻只有10—20MΩ的情況下,,記錄了蛙去神經(jīng)支配的肌纖維膜乙酰膽堿受體的單通道電流,,由于背景噪聲的影響,單通道電流矩形脈沖的形狀很不明顯,。若要記錄單個離子通道的微弱電流,,就必須將噪聲降低到極小,但按照‘Johnson’公式,,由帶電粒子的熱運動所引起的電流噪聲為:Irms = (4kTfc/R)1/2,,因此就必須極大地提高電阻。因為放大器輸入阻抗,、膜片電阻和反饋電阻都很高,,所以必須極大地提高封接電阻。 后來發(fā)現(xiàn)當(dāng)略施負(fù)壓之后封接電阻很快上升到了GΩ的范圍,,背景噪聲急劇下降,,使得高分辨率的單通道記錄變?yōu)榭赡?。隨后Hamill和Horn等人將小塊膜片從細(xì)胞膜上分離下來而不影響封接,這樣就形成了單通道記錄的三種模式:細(xì)胞貼附式,、內(nèi)面向外式,、外面向外式,連同全細(xì)胞模式于是便有了膜片鉗的四種經(jīng)典記錄模式,。Hamill等人在1981年發(fā)表的奠基性論文標(biāo)志著膜片鉗技術(shù)的成熟,,隨后在全世界各個生理學(xué)、神經(jīng)生物學(xué)和生物物理學(xué)實驗室得到了廣泛的應(yīng)用,,極大地推動了離子通道和相關(guān)學(xué)科的研究
|
|
來自: Leechhaaoo > 《電生理》