磁陀螺運(yùn)動與現(xiàn)代物理學(xué)漫談（5）——現(xiàn)代磁學(xué)研究中的物理模型及定理

                                                         司 今（[email protected]）

在物理學(xué)發(fā)展史中,，磁與電學(xué)曾是二門各種獨立的物理學(xué)科,，且磁學(xué)發(fā)展要比電學(xué)早，但對磁現(xiàn)象作深入的定量研究卻落后于電學(xué),。

自17世紀(jì),，庫倫用扭秤確立了靜電庫倫定理后，他已隱約感到,，磁也應(yīng)存在這種規(guī)律,，于是他仿照靜電學(xué)對電荷的測量方法，得出磁體磁極間的相互作用也符合平方反比規(guī)律,，如果將磁體的二個磁極分別規(guī)定為磁荷,，如N極為正磁荷，S為負(fù)磁荷,，就會得出庫倫磁荷定理——由此開啟了靜磁學(xué)研究的科學(xué)之門,。

后來，奧斯特實驗將電與磁聯(lián)系在一起,，再通過法拉第、安培,、畢奧薩伐爾,、洛倫茲、麥克斯韋等的接力,，最終建立起了現(xiàn)代的電磁學(xué)理論體系,。

   就磁陀螺運(yùn)動研究而言,，應(yīng)屬于經(jīng)典靜磁學(xué)范疇，用靜磁學(xué)的一些理論去描述,、詮解磁陀螺在磁場中的運(yùn)動會更切合實際,。

在經(jīng)典的磁場理論中，一個最基本的公式就是庫倫磁極公式F=kmqm1qm2/r2,，但磁極與電場理論中電荷的概

念不一樣,，電場中獨立的正負(fù)電荷可以單獨存在，而單獨的正負(fù)磁極實際上是不存在的,，磁極從來都是成對出現(xiàn)的,。正負(fù)磁極一般稱為磁北極和磁南極，為了避免這種理論上的困難,，經(jīng)典磁場理論認(rèn)為一個非常細(xì)長磁鐵中的一個磁極則可以被近似地被看作是一個單獨的磁極,；根據(jù)這一個假設(shè)，從而可以得出一個單獨磁極在磁場中所受的力與磁極本身的強(qiáng)度成正比,、與磁極所在地點的磁場強(qiáng)度成正比關(guān)系,。

經(jīng)典磁場理論中，絕大多數(shù)公式都是正確的,，并一直沿用至今,，但在整個理論中體系中最根本的問題是它采用了一個實際上并不存在的所謂單獨的“磁極”假設(shè)，這正是經(jīng)典磁學(xué)理論中所謂“庫倫磁方法”的一個致命弱點,。

1,、磁極

人類認(rèn)識磁性、磁場屬性等都是從磁極開始的,，所謂磁極就是如圖-1所示,，如果將一塊條形磁鐵投入到碎鐵屑中，再取出時可以發(fā)現(xiàn),，靠近磁鐵二極的地方吸引鐵屑特別多,，即磁性特別強(qiáng)，這塊磁性特別強(qiáng)的區(qū)域就稱為磁極,，中部沒有磁性的區(qū)域叫做磁中性區(qū),；磁極之間遵循“同極相斥、異極向吸”原則,。

從廣度和深度而論,，磁鐵的這些特性對與宏觀的偶磁極恒星、行星,、磁陀螺,、小磁針等，微觀的偶磁極原子核、質(zhì)子,、中子,、電子等都應(yīng)適用。

磁極概念是磁荷思想的起源,。

2,、磁荷模型與庫倫磁定理

2.1、磁荷模型

在電學(xué)中,，點電荷模型是與牛頓力學(xué)質(zhì)點模型相銜接的,，按磁荷觀點建立的模型也是如此；同點電荷一樣,，點磁荷也要求“自身的幾何線度遠(yuǎn)小于它與場點之間距離”的磁體,，如一根細(xì)長磁針兩端的磁極就可以看作是點磁荷（如圖-2）。

在早期的磁理論中,，磁荷與電荷完全對稱的,，如圖-3.1、2,，但由于一直沒有找到像電荷一樣能夠獨立存在的單磁荷,，故點磁荷模型就被后來的磁偶極子模型所取代。

2.2,、庫倫磁荷定理

電荷之間相互作用的基本規(guī)律遵守庫侖電荷定律,，磁荷之間相互作用的基本規(guī)律則是庫侖磁荷定律，它是整個磁荷理論的出發(fā)點,。早在得到電荷庫侖定律之前,，庫侖就通過實驗方法得到了兩個點磁荷之間相互作用的規(guī)律，即磁庫侖定律,。

如圖-4,，與電偶極子類比，一個“小磁針”可以看成,是一個磁偶極子,，在它的兩端各帶正,、負(fù)磁荷（設(shè)N極帶有正磁荷+qm， S帶負(fù)磁荷-qm）,。庫倫用精心設(shè)計的實驗證明,，點磁荷1、2之間也服從類似點電荷之間的庫倫定律式：F=kmqm1qm2/r2= qm1qm2/4πμ0 r2.

雖然單極磁荷并不存在,，但庫倫磁荷定理卻反映了磁體磁場的分布規(guī)律及二個磁體之間相互作用的規(guī)律,，因此，它在經(jīng)典磁學(xué)研究中仍占有重要位置,，并起重要的定量作用,。

3,、偶極子模型與磁矩原理

庫倫點磁荷模型同牛頓質(zhì)點概念一樣，存在弊端：牛頓質(zhì)點或庫倫點磁荷模型都不可能將磁體或自旋粒子看做是具有偶極性的,，只能被認(rèn)為是單級性的；

對于偶極磁體或自旋磁粒子而言,，將不可能再沿用經(jīng)典質(zhì)點或磁荷概念來建立模型,，因為，再小的偶極磁體或自旋磁粒子都不可能有單級屬性,，這是經(jīng)典質(zhì)點力學(xué),、庫倫磁荷理論與偶極磁體或自旋磁粒子最難以融合的地方，于是就誕生了磁偶極子模型,。

磁偶極子是類比電偶極子（如圖-5）而建立的物理模型,。具有等值異號的兩個點磁荷構(gòu)成的系統(tǒng)稱為磁偶極子（如圖-6）；比如,，一個自旋磁陀螺就可以視為一個磁偶極子,，地磁場也可以看作是由磁偶極子產(chǎn)生的場。

磁偶極子受到力矩作用會發(fā)生轉(zhuǎn)動,，只有當(dāng)力矩為零時,，磁偶極子才會處于平衡狀態(tài)——認(rèn)識這一點很重要，它是研究自旋偶極磁體在磁場中運(yùn)動的立論核心,。

利用這個道理,，可以進(jìn)行磁場測量。但由于沒有發(fā)現(xiàn)單獨存在的磁單極子,，因此磁偶極子的物理模型不再是兩個磁單極子,，而是由一段封閉回路電流所產(chǎn)生的磁偶所取代。

由于磁偶極子模型能夠很好地描述小尺度閉合電路元產(chǎn)生的磁場分布 ,，故我們將一個載有電流的圓形回路作為磁偶極子的模型（如圖-7）,，常用磁矩來描述磁偶極子磁性的強(qiáng)弱，即μ=IS,，其中I為回路電流,，S為回路面積矢量，方向由電流方向決定,，滿足右手定則,。

用“回路電流”代替偶極磁子，這是安培用分子電流觀點解釋磁性起源的基本依據(jù),，也是磁極化理論建立的基礎(chǔ),，由此開啟了電學(xué)與磁學(xué)大融合之門。

4,、磁場模型與理論

4.1,、磁荷模型與磁場理論

從磁荷庫倫定理上中可以看出,，與電荷電場強(qiáng)度定義相類比，我們可以引進(jìn)磁場強(qiáng)度H概念,，即H=F/qm0,，這里F是試探點磁荷qm0所受的力。

不過,，這種磁場強(qiáng)度從磁荷質(zhì)點角度講是一種點磁極線性磁場強(qiáng)度,，用圖描述就是圖-8所示。

磁荷模型給出的磁場描述存在一種弊端,，那就是因磁荷不存在而表現(xiàn)出虛幻性,，它不適于描述偶極磁體的磁場分布規(guī)律，因質(zhì)點不可能分偶極,，只能是單級性,。

就法拉第磁體力線模型而言，偶極磁體（磁偶極子）的磁力線分布呈扁南瓜型,，如圖-9所示,，對其緯度向的磁場強(qiáng)度空間分布該如何描述呢？這時就需要引入高斯磁定理,，從而使磁場理論趨以完善,。

4.2、磁磁力線模型與高斯磁定理

4.2.1法拉第磁力線模型

磁力線是法拉第最先“發(fā)明“并引入的,；如圖-10,，他在玻璃板下放置一條形磁體，并在玻璃板上灑布鐵粉,，然后輕輕敲擊使板振動,，則鐵粉會聯(lián)成許多細(xì)小線段，從而顯示出永久磁鐵周圍的磁場分布,，這是由于鐵粉在磁場中受力并互相吸引而形成的,，法拉第將其形象地稱為磁力線；據(jù)此,，他繪制出了一個簡化的磁體磁力線物理模型圖,，如-10所示。

正是在磁力線啟發(fā)下,，法拉第提出了磁場是真實的物理存在,，磁場作用不是突然發(fā)生的“超距作用”，而是經(jīng)過力線（假想線）逐步傳遞的,；但要注意,，磁力線是為了形象地研究磁場而人為假想的曲線，并不是客觀存在于磁場中的真實曲線,。

現(xiàn)在人們了解到,，磁場,、電場都是一種特殊形態(tài)的物質(zhì)，并不需要力線來解釋,，因力線解釋必然會受到機(jī)械觀念的限制,；但是磁力線（包括電力線）作為一種場物理模型，使比較抽象的場得到形象直觀的展現(xiàn),，它對初期的電磁場理論發(fā)展起著重大推動作用,，而至今仍然為人們所沿用。

法拉第力線雖是從磁鐵周圍吸引鐵屑啟示中抽象出來的,，但它實際上揭示的是力作用可以用“場”來描述的思想，是對力起源問題最直觀的認(rèn)知,；它為后來的高斯定理和麥克斯韋方程組的出現(xiàn)奠定了基礎(chǔ),，并由此開啟了有別于牛頓力學(xué)的“場物理學(xué)”時代的正式誕生，并將牛頓的力與宏觀,、微觀世界聯(lián)系在了一起,。   

4.2.2、高斯磁場定理

高斯磁場定理是建立在法拉第力線概念之上的,，他將任意面積上穿過的力線根數(shù)總量稱為磁力線通量,，即磁通量，常用Φm來表示,，且有Φm=BS.

高斯磁場定理對磁場強(qiáng)度的描述分二種類型：

（1）,、閉合曲面類型

如圖-11左邊是閉合曲面例子，包括球面,、環(huán)面和立方體面,；穿過這些曲面的磁通量等于零。

這時,，高斯磁定律方程可以寫為兩種形式：微分形式和積分形式,；根據(jù)散度定理，這兩種形式為等價的,。

高斯磁定律的微分形式為▽?B=0 其中,，B是磁場；這是麥克斯韋方程組中的一個方程,。

高斯磁定律的積分形式為∮S B·da=0,，其中，S是一個閉合曲面,，da是微小面積分,；方程左邊項，稱為通過閉合曲面的凈磁通量,，高斯磁定律闡明這凈磁通量永遠(yuǎn)等于零,。

當(dāng)然,，假若將來科學(xué)家發(fā)現(xiàn)有磁單極子存在，則高斯磁定律就不正確了,，那么,，這個定律就必須做適當(dāng)修改，即磁場的散度會與磁荷密度ρm成正比：▽?B=μ0ρm,，其中,，μ0 是磁常數(shù)。

（2）,、開放曲面類型

如圖-11右邊是開放曲面,，包括圓盤面、正方形面和半球面,；都具有邊界（以紅色顯示）,，不完全圍入三維體積，穿過這些曲面的磁通量就不一定等于零,。

如圖-12所示,，磁力線通過圖面所形成的磁場強(qiáng)度就是：磁體磁場強(qiáng)度H=Φm/S⊥，感應(yīng)磁場強(qiáng)度B=Φm/S⊥.

可見,，高斯在處理磁偶極子磁場力線強(qiáng)度分布時與電荷電場是有很大區(qū)別的,，具體說就是，在閉合曲面磁力線強(qiáng)度為0的方程,，它是構(gòu)成麥克斯韋電磁波的重要組成部分,；而在開放曲面磁力線強(qiáng)度可以不為0，它是解決楞次電磁感應(yīng)定律的主要數(shù)學(xué)工具,。

在靜電場中,，由于自然界中存在著獨立的電荷，所以電場線有起點和終點,，只要閉合面內(nèi)有凈余的正（或負(fù)）電荷,，穿過閉合面的電通量就不等于零，即靜電場是有源場（如圖-13.1）,；而在磁場中,，由于自然界中沒有單獨的磁極存在，N極和S極是不能分離的,，磁感線都是無頭無尾的閉合線,，所以通過任何閉合面的磁通量必等于零，是無源場（如圖-13.2）,。

如果單極磁子被發(fā)現(xiàn),，那么高斯磁定律的磁場分布就與電荷電場分布相雷同了。

4.2.3,、二種磁場模型的優(yōu)缺點

雖然自然界不存在獨立運(yùn)動的磁荷,，但磁荷模型是庫倫磁定理建立的基礎(chǔ),，是靜磁學(xué)定量不可缺少的最基本定理，同時,，它還可以將磁學(xué)與牛頓質(zhì)點,、點電荷概念銜接起來，有利于我們認(rèn)識磁體運(yùn)動規(guī)律,。

磁力線也不存在,，但磁力線模型可以幫助人們理解抽象的磁場屬性，同時還有利于將局部非閉合曲面磁場強(qiáng)度進(jìn)行定量描述,。

但我們必須認(rèn)清,，這二種模型都是建立在“不存在”的假設(shè)條件下的，因此,，它們不可能真實反映磁體磁場及其相互作用的實際,，要想將這二種個“不存在”的假設(shè)去掉，就須重新解讀法拉第力線模型的物理意義,，以找出和建立能夠真正體現(xiàn)磁體間相互作用的新物理模型。

由于現(xiàn)實中磁偶極子是真實存在的,，但不可以被看作是點磁荷（如圖-14）,，這就決定了對它們運(yùn)動的研究就不可能再用經(jīng)典的磁荷概念來描述，只能從偶極子所受力矩模型中去討論自旋偶極磁體在磁場中運(yùn)動所應(yīng)遵循的物理規(guī)律,，但目前物理學(xué)并沒有真正看清和做到這一點,；現(xiàn)在，我們只有從質(zhì)點,、磁荷,、磁力線概念中解放出來，才能真正看清自旋磁粒子,、星體運(yùn)動的物理本質(zhì),，這就是我下一篇《重論法拉第力線》所要談到的內(nèi)容，敬請關(guān)注,！

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【參考文獻(xiàn)】略

【注】：

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